By Professor Dr. Karl Hauffe (auth.)
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Gezeigt haben. Eine wellenmechanische Behandlung dieser Elektronenfehlordnungsstellen wurde in Anlehnung an die von PEIERLS für Metalle gültigen Überlegungen sowie an grundlegende Störleitungsüberlegungen von 1 Vgl. a. K.
55) (FRENKEL-Fehlordnung). h. LlF "'" LlG setzen kann. MOTT und GURNEy 1 nehmen nun unter Zugrundelegung des Koch1 MOTT, N. F. u. R. W. GURNEY: "Electronic Processes in Ionic Crystals", Oxford 1948, S. 29ft - N. F. MOTT U. H. JONES: "The Theory of the Properties of Metals and Alloys", Oxford 1936. 55) sollte man allgemein setzen: NKo' = NAo' 3· = N· exp{- (EKo' + EAo·)/2kT). 55a) 36 2 Fehlordnung in ionen- und elektronenhalbleitenden Kristallen. salzgitters die Schwingungsfrequenz der eine SCHOTTKy-Leerstelle um gebenden Ionen in Richtung zur Leerstelle schwingend mit 'jI an und bezeichnen die kleinere Schwingungsfrequenz der parallel dazu schwingenden Ionen mit v'.
LITTLETON: Trans. Faraday 80c. 34, 485 (1938). N. F. MOTT U. R. W. GURNEY: "Electronic Processes in Ionic Crystals", Oxford 1948, S. 26ff. 3 An Hand VOll Leitfähigkeitsmessungen scheint CdCl2 dem Grenzfall idealer Besetzung der Teilgitter nahe zu kommen. 4 HÜTTIG, G. : Hochschulwissen 4,261,317,365 (1927). 5 WAGNER, C. U. W. SCHOTTKY: Z. physik. Chem. (B) 11, 163 (1930). -Co WAGNER: Z. physik. , Bodenstein-Festband 177 (1931); (B) 22,181 (1933). 25 Theorie der Fehlordnungserseheinungen Meh WAGNER und SCHOTTKY.